|
| |
 |
Электронные компоненты Мануалы параллельное соединение выходных сопротивлений двух транзисторов, включенных по qxcmc с общим эмиттером. Это сопротивление, выраженное через коллекторные резисторы, равно Rocm - fc-Kp 1 п (1.28) при < RcM < {гс/2). Запишем теперь следующее. вы- ражение выходного сопротивления для синфазного сигнала с учетом резисторов в коллекторных цепях, справедливое при любом виде нагрузки: Выходное сопротивление, если исключить из рассмотрения случаи очень больщих сопротивлений в цепях коллекторов или источников сигнала, может быть определено по упрощенной формуле Rocm-f- при условш J?c < - • (1-30) Вследствие значительной величины Rcm синфазные входные сигналы вызывают относительно малые изменения токов в каскаде. Эти изменения соответственно приводят к появлению малых напряжений на резисторах в коллекторных цепях, и синфазное усиление во много раз меньше дифференциального, которое зависит от величины Re. Применение метода анализа каскада с общим эмиттером к схеме фиг. 1.16 при допущении Re <С Rcm позволяет записать следующее выражение для коэффициента усиления синфазного сигнала: ~ RcM (с + •.) + Ro Vc (1 - «) + + Rcm] в случае типовых соотношений между величинами сопротивлений -<RcM<i- Rc<rAl-a) . можно упростить уравнение (1.31). Имеем Лост. (1.32) Частотная характеристика для синфазного сигнала, как и в случае каскада с общим эмиттером,- определяется взаимодействием полного входного сопротивления и сопротивления источ- ника сигнала и обратной связью через емкость коллектор - база. Входная емкость обусловлена эффектом Миллера, возникающим при участии обеих коллекторных емкостей. Вследствие низкого усиления синфазного сигнала динамическое увеличение -входной емкости довольно мало. Однако влияние емкости перехода эмиттер - база и в этом случае пренебрежимо мало, потому что она щунтирует только малое сопротивление Ге, в то время как .емкость эффекта Миллера подключена к гораздо большему сопротивлению Rcm. Оба транзистора каскада, как показано выше, работают, по существу, параллельно, и их входные емкости складываются. По аналогии с разд. 1.2 входная емкость для синфазного сигнала будет равна C/cm-2(l-f-2)Cc, (1.33) taZc = Rol{2 + iwRoCc). Обычно выполняется условие Zc <С 2Rcm, при этом С/ст » « 2Сс = 6 пФ. Влияние обратной связи через емкость перехода коллектор - база незначительно вследствие малости синфазного коэффициента усиления, однако необходимо учитывать прямое прохождение сигнала через емкость со входа на выход, поскольку размах напряжения на выходе много меньше размаха на входе. Входной сигнал, больший по сравнению с выходным, будет создавать довольно значительный по величине ток, проходящий на выход через емкость 2Сс, как показано на фиг. 1.17. Этот эффект противоположен возникновению тока обратной связи через емкость Сс в случае, когда выходной сигнал существенно б)льше входного. Из расчетных соотношений, приведенных в разд. 1.2, для эквивалентной схемы эффекта Миллера получаем следующее выражение для тока через емкость 2Сс. I = 2{Etcm - Eocm)hCc. Этот ток, протекающий через две параллельные емкости, можно представить при помощи генератора тока 2}(аЕ{стСс и  Фиг. 1.17. П-образная эквивалентная схема дифференциального каскада на биполярных транзисторах для синфазного сигнала. Гмва 1 -icm  Фиг. 1.18. Эквивалентная схема сбалансированного дифференциального каскада на биполярных транзисторах для синфазного сигнала. 1сш:См(г,Лнсм) «-.(-«)• емкости 2Сс на его выходе. Получающаяся при этом эквивалентная схема дифференциального каскада для синфазного сигнала показана на фйг. 1.18. Усиление синфазного сигнала в случае обычно справедливых допущений Ricm, (/?g/2) и Rc <Гс(1 -а) выразится формулой 1 + iRcMc Чет (1.34) Анализ данного соотнощения показывает, что усиление возрастает с частотой из-за прохождения сигнала через емкость Сс  ВШяние прямого прохождения Фиг. 1.19. Характеристика Боде для синфазного сигнала, иллюстрирующая прямое прохождение сигнала через емкость коллектора и шунтирующее действие этой емкости. 0 1 2 3 4 5 6 7 8 [ 9 ] 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 |